Un filtre de chiralité sans champ magnétique

Les semimétaux topologiques multifold hébergent des fermions chiraux porteurs de Chern-nombres opposés. Ici, des appareils fabriqués en PdGa montrent qu’il est possible de séparer spatialement les courants portés par des fermions de chiralités opposées grâce à la géométrie quantique des bandes, et ce sans recourir à un champ magnétique ni à un dopage magnétique. Dans une géométrie à trois bras, l’activation d’un effet Hall non linéaire (NLH) induit des vitesses anormales opposées pour les fermions issus des poches de Fermi Γ et R, ce qui conduit à la polarisation Chern des bras extérieurs et à l’apparition d’un courant chiral cohérent observé par interférence quantique.

Principe physique : géométrie quantique et anomalous velocity

La clé du filtrage réside dans le tenseur géométrique quantique T = g − (i/2)F, où g est la métrique quantique et F la composante liée à la courbure de Berry. Sous un champ électrique approprié, un terme induit par la métrique (G = −e ∂g/∂ε) génère une courbure de Berry d’origine électrique Ωε qui produit une vitesse anormale va = −e E × Ωε. Exemples précis :

• Pour la poche Γ (Chern = −4), ΩεΓ projette une vitesse transversale vers la droite ;
• Pour la poche R (Chern = +4), ΩεR projette une vitesse transversale vers la gauche.

Ainsi, en injectant un courant le long d’un axe cristallographique choisi, on obtient une séparation réelle des porteurs topologiques dans les bras latéraux tandis que les états triviaux se dirigent principalement vers le bras central.

Dispositif et signatures expérimentales

Les dispositifs sont microstructurés par FIB dans des lamelles de PdGa (épaisseur 1–4 μm) en une géométrie à trois bras et en un interferomètre Mach–Zehnder (MZI). Mesures électriques harmoniques montrent :

• Apparition d’une réponse d’ordre trois (V3ω) au-delà d’un seuil de courant ≈ 55 μA, signe du NLH induit par la métrique ;
• Transition simultanée dans la composante d’ordre un (augmentation quadratique après le seuil) ;
• Signes opposés de V3ω dans les bras gauche et droit, confirmant la contribution de Γ et R avec g de signes opposés.

Ces observations indiquent que la filtration chirale est active et contrôlable par la direction et l’amplitude du courant appliqué.

Moment orbital et contrôle par champ magnétique

Les courants chiraux préférentiellement occupent des états topologiques Chern-polarisés et portent un aimantation orbitale mΓ et mR de polarités opposées. Preuves et exemples :

• Rotation du champ magnétique dans le plan xy révèle des modulatio ns θ-dépendantes distinctes pour les bras gauche (symétrie trois‑fold de R) et droit (symétrie quatre‑fold de Γ rompue en deux‑fold par G·E) ;
• Les variations de Vω et V3ω en fonction de θ montrent des maxima à angles différents (≈60°/240° pour R, ≈90°/270° pour Γ), attestant la polarité opposée des moments orbitaux.

Ainsi, l’aimantation orbitale induite par courant devient un « knob » pour moduler la phase et l’intensité du transport chiral.

Interférence quantique des courants chiraux

Dans le MZI, les courants chiraux cohérents issus des deux bras interfèrent :

• Oscillations nettes de V3ω en fonction du courant appliqué à 30 mK, périodiques et réversibles lors des balayages ;
• Période en courant ΔI ≈ 6 μA correspond à un déplacement de flux équivalent à Φ0 → inductance effective Leff ≈ 0,68 nH ;
• Oscillations périodiques également en fonction du champ magnétique appliqué, avec inversion de phase (π) suivant la direction de balayage, signe d’une réponse inductive liée aux moments orbitaux.

Ces résultats montrent une cohérence de phase sur des longueurs mésoscopiques (>15 μm) pour les courants chiraux, bien au‑delà des longueurs de cohérence usuelles en métal, probablement protégée par la nature topologique des quasi‑particules et les arcs de Fermi de surface.

Contrôles, mécanismes concurrents et perspectives

Les auteurs ont étudié et écarté des contributions triviales plausibles (effets galvanique de spin, courants liés à un tenseur Qαγ) par plusieurs stratégies expérimentales : orientation cristalline différente, mesures d’anomalous Hall et réponses symétriques distinctes selon la position du « valve ». Points clés et perspectives :

• Contrôle passif : choisir la direction du courant par rapport aux symétries locales des poches Γ / R pour positionner la valve (« IΓ on », « IR on », « valve off ») ;
• Première démonstration de contrôle actif : intégration d’une jonction tunnel magnétique (MTJ) sur des bras permet de modifier localement l’occupation et la réponse non linéaire, ouvrant la voie à un commutateur chiral piloté magnétiquement ;
• Applications potentielles : valves chirales, éléments d’électronique topologique basse puissance, architectures d’interférométrie pour quasi‑particules topologiques et plateformes pour étudier l’interaction et la décohérence des fermions multifold.

En synthèse, la géométrie quantique des bandes offre un levier robuste pour filtrer et manipuler des courants chiraux dans des matériaux multifold, sans champ magnétique externe, et fournit une plateforme expérimentale riche pour explorer des dispositifs exploitant la chiralité électronique.